Le terme spectral intégré.

La liberté de choix de Jauge dans le vide permet d'écrire la solution générale des équations du champ sous la forme (B.31). La contraction de $\eta_{\alpha \beta} \phi$ par $K^{\alpha} K^{\beta}$ donne zéro car $K^{\alpha}$ est isotrope. Cette contribution spectrale est exclusivement due à la composante einsteinienne $h^{E}_{\alpha \beta}$, d'où

$$\int \limits_{-\infty}^{v_{obs}} h_{\alpha \beta, 00} (x^{\... ...^{E}_{\alpha \beta,00} (x^{\lambda}(v)) K^{\alpha} K^{\beta} dv$$ (77)