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La perturbation géométrique.

En vertu de (C.38), le terme $\vert\sigma\vert^2$ de (C.31) est du second ordre en h. Pour un espace-temps quasi-plat $R^{(0)}_{\alpha \beta} = 0$ et (C.29) donne au premier ordre, pour une source lumineuse ne présentant pas de scintillation propre, de manière à ce que a(0) soit constant à l'emission, et dans l'hypothèse d'ondes électromagnétiques planes, de sorte que a(0) soit constant tout au long de la propagation:
\begin{displaymath}
a^{(1)}\vert _{obs} = \frac {1}{2} a^{(0)} \int
\limits_{-\i...
 ...\alpha} K^{\beta} 
R^{(1)}_{\alpha \beta} (x^{\lambda}(v')) dv'\end{displaymath} (71)
Cette relation est donnée par Zipoy & Bertotti (1968).

En relativité générale, dans le vide, les équations d'Einstein linéarisées s'écrivent d'après (B.8)
\begin{displaymath}
R^{(1)}_{\mu \nu} = 0\end{displaymath} (72)
et au premier ordre les ondes gravitationnelles ne focalisent pas la lumière.




11/13/1998